【拼音】:yetai jinshu
[外语]：液态金属
与简单的非金属液体有很多相似之处，自20世纪60年代以来得到了更多的研究。但其结构细节仍不清楚。熔融金属的X射线或中子散射可以获得其径向分布函数g（r）（参见非晶材料的结构模型），它以平均意义上描述了熔体。身体结构。当r＜σ（σ为原子有效直径，图1）时，g（） r)＝0，说明原子就像硬球一样，不能互相穿透。当r大于2~3nm时，原子完全随机排列，g(r)→1。原子周围最近邻居的数量称为配位数Z，
其中 ρ0 是熔体颗粒数密度。大多数金属熔化时，其体积增加约5%，原子序数Z减少，而金属键保持不变。少数“异常金属”（如Ga、Ge、Bi、Sb等）熔化时体积收缩约5%，Z增大，共价键部分变为金属键。各种金属熔化后的结构趋于相似，Z约为9至12。随着温度的升高，熔体的Z和r1略有变化，但g(r)的基本特征保持不变。
液态金属可以看作是正离子流体和自由电子气的混合物。自由电子受到“赝原子”（由正离子和自由电子屏蔽云组成）的非常弱的电势的影响。除了两个正离子之间的直接静电排斥势之外，还存在通过自由电子气的间接相互作用势。上述两个势的叠加称为原子间有效势φ（r）。理论分析指出：φ(r)在长范围内振荡(图2)。人们建立了φ(r)与g(r)的积分方程的关系，可得从 获得 φ (r) 求解 g(r)，或从 g( r）寻找经期 φ（r）。 “硬球模型”可以很好地阐明液态金属的结构和一些热力学性质。如果我们将φ(r)作为“硬球势”，并与合适的硬球直径相匹配，我们还可以得到g() ）与实验r）一致。通过傅里叶变换由衍射强度计算出的g(r)总是存在一定的误差。人们无法证实或否认熔体φ(r)振荡的存在。
金属熔化后比热容略有增加，其熔体自扩散系数是晶态的105倍。这表明熔体原子发生轻微振动，振动中心可以在熔体中流动。动力学信息可以从熔体中中子的非弹性散射中获得（参见中子衍射）：可以通过测量熔体（例如熔融的锡或铅）的非弹性相干截面来研究粒子的集体运动。实验指出，在远低于临界点的温度范围内，熔体中存在一些类似于声子的元素激发，熔体可以发生横波振动。
金属熔体在急剧冷却到低于某个玻璃化转变温度Tg时可能会变成金属玻璃。粘度系数超过1013泊的过冷熔体通常称为金属玻璃。金属很难过热到熔点以上。目前还没有完整的金属熔化理论。
金属熔化后，其阴极电导率、热导率、温差电位率等略有变化，但数量级与晶态时相同。熔化前后的阴极倍率比 ρ
人们开始研究液态金属，特别是过渡元素、稀土元素及其合金熔体的电子结构。我们知之甚少。例如：在压力下加热熔体可以将其（如Fe、Ni、Ce等）变成液态半导体。一些二元合金（例如Cs和Au）具有自由电子，在一定浓度下无法导电。这些都是液态金属物理学的前沿问题。
